Large laser-interferometers are being constructed to create a new type of astronomy based on gravitational waves. Their sensitivities, as for many other high-precision experiments, are approaching fundamental noise limits such as the atomic vibration of their components. We are pioneering technologies to overcome these limits using novel laser beam shapes.
उच्च प्रतिबिंब दर्पण में थर्मल शोर मानक मात्रा सीमा तक पहुंचने के लिए या अपने क्वांटम जमीन राज्य के लिए यांत्रिक प्रणालियों शांत करने के लिए उद्देश्य है कि उच्च परिशुद्धता interferometric प्रयोगों के कई प्रकार के लिए एक प्रमुख बाधा है. इस उदाहरण के लिए जिनकी गुरुत्वाकर्षण लहर संकेतों के प्रति संवेदनशीलता भविष्य गुरुत्वीय तरंग वेधशालाओं का मामला उनके दर्पण जनता के परमाणु कंपन से, सबसे संवेदनशील आवृत्ति बैंड में सीमित होने की उम्मीद है. इस सीमा को पार करने के लिए अपनाई जा रही एक आशाजनक दृष्टिकोण पारंपरिक प्रयोग मौलिक विधा के स्थान पर उच्च आदेश Laguerre-गॉस (एलजी) ऑप्टिकल मुस्कराते हुए रोजगार के लिए है. कारण उनके अधिक सजातीय प्रकाश तीव्रता वितरण के लिए इन मुस्कराते हुए बदले में दर्पण स्थिति में अनिश्चितता लेजर प्रकाश द्वारा महसूस कम कर देता है जो दर्पण सतह, का उत्पादन ताप संचालित उतार चढ़ाव के साथ और अधिक प्रभावी ढंग से औसत.
हम उत्पन्न करने के लिए एक आशाजनक विधि का प्रदर्शनdiffractive ऑप्टिकल तत्वों की मदद से एक मौलिक गाऊसी बीम को आकार देने के द्वारा उच्च आदेश एलजी मुस्कराते हुए. हम मौलिक लेजर बीम को स्थिर करने के लिए जाना जाता है कि पारंपरिक संवेदन और नियंत्रण की तकनीक के साथ, उच्च आदेश एलजी मोड शुद्ध किया जा सकता है और एक comparably उच्च स्तर पर बस के रूप में अच्छी तरह से स्थिर है दिखाते हैं. नैदानिक उपकरणों का एक सेट, हमें उत्पन्न एलजी मुस्कराते हुए गुण नियंत्रण और दर्जी के लिए अनुमति देता है. यह हम तारीख करने के लिए रिपोर्ट उच्चतम पवित्रता के साथ एक एलजी बीम का उत्पादन करने के लिए सक्षम होना चाहिए. मानक इंटरफेरोमेट्री तकनीक के साथ और मानक गोलाकार प्रकाशिकी के उपयोग के साथ उच्च आदेश एलजी मोड के प्रदर्शन अनुकूलता उन्हें उच्च परिशुद्धता इंटरफेरोमेट्री की भावी पीढ़ी में आवेदन के लिए एक आदर्श उम्मीदवार बनाता है.
पिछले दशकों के दौरान उच्च परिशुद्धता interferometric प्रयोगों क्वांटम प्रभाव एक निर्णायक भूमिका निभाने के लिए शुरू कर रहे हैं, जहां एक परम संवेदनशीलता शासन की ओर धकेल दिया गया था. ऐसी यांत्रिक oscillators के 1, दर्पण 2, उलझ परीक्षण जनता की पीढ़ी 3, क्वांटम गैर विध्वंस इंटरफेरोमेट्री 4, कठोर गुहाओं 5 के साथ लेसरों की आवृत्ति स्थिरीकरण, और गुरुत्वाकर्षण लहर का पता लगाने 6 ऑप्टिकल जाल की लेजर ठंडा करने के रूप में इन चल रही है और भविष्य के प्रयोगों में , 7, 8, शोधकर्ताओं मौलिक और तकनीकी शोर स्रोतों को सीमित करने के एक भीड़ का सामना कर रहे हैं. सबसे गंभीर समस्याओं में से एक दर्पण substrates और दर्पण चिंतनशील कोटिंग्स 7, 8, 9 को बनाने वाले परमाणुओं के थर्मल उत्तेजना के कारण होता है जो interferometric setups के गुहा दर्पण, के थर्मल शोर है. भी ब्राउनियन गति कहा जाता है, इस आशय के चरण में एक अनिश्चितता का कारण होगाप्रकाश किसी भी परीक्षा जनता से परिलक्षित होता है और व्यकिकरणमीटर उत्पादन में एक मौलिक शोर सीमा के रूप में होगा इसलिए प्रकट. उदाहरण के लिए, इस तरह के उन्नत LIGO, उन्नत कन्या, और आइंस्टीन टेलीस्कोप के रूप में उन्नत गुरुत्वाकर्षण लहर एंटीना,, की अनुमानित डिजाइन संवेदनशीलता अवलोकन आवृत्ति बैंड 10 का सबसे संवेदनशील क्षेत्र, 11, 12 में शोर के इस प्रकार के द्वारा सीमित है.
समुदाय में प्रायोगिक भौतिकविदों इन शोर योगदान को कम करने के लिए और अपने उपकरणों की संवेदनशीलता को सुधारने के लिए निरंतर प्रयास में कड़ी मेहनत करते हैं. दर्पण ब्राउनियन शोर के विशेष मामले में, शमन के लिए एक विधि सतह के यादृच्छिक गतियों के साथ और अधिक प्रभावी ढंग से एक बड़ा किरण औसत के बाद से, परीक्षण जन सतहों पर वर्तमान में इस्तेमाल मानक मौलिक पारा 00 बीम का एक बड़ा बीम स्थान आकार को रोजगार के लिए है 13, 14. दर्पण थर्मल शोर की शक्ति वर्णक्रमीय घनत्व के साथ पैमाने पर दिखाया गया हैदर्पण सब्सट्रेट के लिए और दर्पण सतह 9 व्युत्क्रम वर्ग के साथ गाऊसी बीम आकार का उलटा. किरण स्पॉट बड़ा बना रहे हैं लेकिन, जैसा कि प्रकाश की शक्ति का एक बड़ा अंश परावर्तक सतह के किनारे पर खो दिया है. एक अधिक इस्तेमाल पारा 00 बीम (उदाहरण चित्रा 1 देखें) की तुलना में एक अधिक सजातीय रेडियल तीव्रता वितरण के साथ एक बीम का उपयोग करता है, ब्राउनियन थर्मल शोर का स्तर घटाने के इस प्रकार में वृद्धि के बिना कम किया जा सकता है. उच्च परिशुद्धता इंटरफेरोमेट्री के नए संस्करण के लिए सुझाव दिया गया है कि सभी को और अधिक सजातीय बीम प्रकार के बीच, उदाहरण के लिए मेसा मुस्कराते या शंक्वाकार मोड 13, 14, सबसे होनहार उच्च आदेश एलजी वर्तमान में इस्तेमाल किया गोलाकार साथ अपनी क्षमता अनुकूलता की वजह से मुस्कराते हुए हैं दर्पण सतहों 15. उदाहरण के लिए, सर्पिल सिस्टम में द्विआधारी न्यूट्रॉन स्टार की पहचान दर – पहली बार एक गीगावॉट के लिए सबसे होनहार astrophysical स्रोतों माना जाता है जो पता लगाआयन – वर्तमान में निर्माण के 10, 11 के तहत दूसरी पीढ़ी interferometers की डिजाइन में संशोधन की एक न्यूनतम राशि की लागत से कम 2 या अधिक 16 के बारे में एक कारक के द्वारा बढ़ाया जा सकता है. Interferometers भीतर प्रकाशिकी के थर्मल aberrations के परिमाण को कम करने के लिए दिखाया गया है थर्मल शोर लाभ के अलावा, उच्च आदेश एलजी मुस्कराते हुए व्यापक तीव्रता वितरण (एक उदाहरण चित्रा 2 के रूप में देखते हैं). यह जो थर्मल मुआवजा सिस्टम डिजाइन संवेदनशीलता 19 तक पहुंचने के लिए भविष्य प्रयोगों पर भरोसा कर रहे हैं करने के लिए इस हद तक कम होगा.
हम जांच की है और सफलतापूर्वक पवित्रता और सफलतापूर्वक अपनी संवेदनशीलता 16, 18, 19, 20, 21, 22 की पूरी कोशिश में गिनीकृमि interferometers संचालित करने के लिए आवश्यक स्थिरता के स्तर पर एलजी मुस्कराते हुए पैदा करने की व्यवहार्यता का प्रदर्शन किया है. प्रस्तावित विधि भौतिकी और प्रकाशिकी सफलता के विभिन्न क्षेत्रों में विकसित तकनीक और विशेषज्ञता को जोड़ती हैउच्च स्थिरता की पीढ़ी के रूप में ज, कम शोर एकल मोड लेजर 23 मुस्कराते हुए, प्रकाश बीम के स्थानिक प्रोफाइल के 18 में हेरफेर, 22, 24, 25, 26, और के उपयोग के लिए स्थानिक प्रकाश modulators और diffractive ऑप्टिकल तत्वों का उपयोग संवेदन, नियंत्रण और लेजर प्रकाश का एक और शोधन और स्थिरीकरण में लक्ष्य गुंजयमान ऑप्टिकल गुहाओं 27 के स्थिरीकरण के लिए उन्नत तकनीक. इस पद्धति का सफलतापूर्वक बड़े पैमाने पर प्रोटोटाइप interferometers 20 में परीक्षण के लिए, और डब्ल्यू 21 से 80 उच्च लेजर शक्तियों पर एलजी मोड पैदा करने के लिए निर्यात, प्रयोगशाला प्रयोगों में प्रदर्शन किया गया है. इस लेख में हम उच्च आदेश एलजी मुस्कराते हुए पैदा करने की विधि का ब्यौरा मौजूद है और जिसके परिणामस्वरूप किरण के लक्षण वर्णन और सत्यापन के लिए एक कार्यप्रणाली पर चर्चा की. इसके अलावा, चरण 4 में न सही दर्पण 19 से cavities के संख्यात्मक जांच के लिए एक विधि उल्लिखित है.
The output beams of most lasers used in high-precision measurements are designed to have a shape well described as a fundamental Gaussian mode. This particular beam geometry combines low diffraction with a spherical wave front. While the low diffraction is one of the key advantages of laser light, the spherical wave front is equally important, as it allows the low-loss transformation of the laser beam by standard optical components with spherical surfaces. Different beam shapes can be created as well, and recently Laguerre-Gauss beams have become of interest for their potential application in high-precision interferometry.
In this paper we demonstrated the experimental procedure to create higher-order Laguerre-Gauss modes with 95% purity for high-power, ultra stable laser beams. To achieve this, we have combined standard techniques from different aspects of optical research, namely diffractive phase plates and laser pre-stabilization to mode cleaner cavities. Our experiment provides a simple, modular and very reliable method to create high power beams in user defined higher-order modes. A commercial ultra-stable laser is used as the light source. Its output is injected to a diffractive phase plate, which can convert up to 75% of the light into the desired Laguerre-Gauss mode. This light is then injected to a small optical cavity and an electronic feedback loop is used to stabilize the laser frequency of the laser to the cavity length. The beam transmitted by the cavity is to 95% in the desired mode and, like the fundamental mode beam at the origin of the setup, has very good frequency stability at audio frequencies. All the parts represent standard components in modern optical experiments. We have successfully demonstrated this technique for laser powers up to 80 W pure Laguerre-Gauss 33 mode.
It could be possible to achieve similar results by replacing the phase plate with another mode-converting element (for example, other diffractive elements or astigmatic mode converters). Alternatively a laser could be setup with an optical resonator tuned for the desired Laguerre-Gauss modes, using for example, an amplitude mask. Finally the laser frequency stabilization to the reference optical cavity could be exchanged with a similar scheme that uses an atomic reference. The need for an electronic feedback system is probably the main disadvantage, but this is inevitable for any light source used for precision interferometer.
However, we believe that the method demonstrated in this paper provides a simple and modular scheme which can be scaled to all ranges of required laser frequency, power, or shape and thus presents a powerful and versatile method. Each part, the laser source, the diffractive element, as well as the optical cavity can be changed or optimized individually, which means that also existing laser injection systems can be upgraded to use Laguerre-Gauss modes.
The authors have nothing to disclose.
This work was funded by the Science and Technology Facilities Council (STFC).
The experimental apparatus discussed in this paper requires the following types of instruments: | |||
Instrument | |||
Solid state Laser source, Nd:YAG 1064 nm CW laser | Quantity: 1 | ||
Faraday Isolator | Quantity: 1 | ||
Electro-Optic Modulator (EOM) | Quantity: 1 | ||
CCDcamera beam profiler | Quantity: 1 | ||
Lenses | Quantity: depending on apparatus design | ||
Steering Mirrors | Quantity: depending on apparatus design | ||
Aperture | Quantity: 1 | ||
High reflectivity mirrors (for normal incidence) | Quantity: 2 | ||
Piezoelectric ring | Quantity: 1 | ||
Cavity spacer | Quantity: 1 | ||
Photodiodes and related control electronics | Quantity: 1 or more, depending on apparatus design | ||
Spatial light modulator | Quantity: 1 Holoeye LCR-2500 |
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All the above instruments are commercially available and no particular specification is required. We leave the choice of the most suitable instruments to the experimenter’s discretion. | |||
For the interest of the experimenter interested in reproducing the protocol, we recommend the following tools used in our experiment: | |||
Tools | |||
Innolight OEM 300NE, 1064 nm, 300 mW | Laser Source: | ||
SIMTOOLs | Software for data analysis, available at www.gwoptics.org/simtools/ | ||
FINESSE | Software for optical simulations, www.gwoptics.org/finesse/ | ||
Finally, the phase plate employed in the present experiment was manufactured by Jenoptik GmbH, based on a custom design provided by the Authors. |