Wideband Detector óptico de ultra-som para aplicações Medical Imaging

Summary

Detecção óptica de ultra-som é impraticável em muitos cenários de imagem, porque muitas vezes requer condições ambientais estáveis. Nós demonstramos uma técnica óptica para detecção de ultra-som em ambientes voláteis, com os níveis de miniaturização e sensibilidade adequada para a imagem latente optoacoustic em cenários restritivos, por exemplo, aplicações intravasculares.

Abstract

Os sensores ópticos de ultra-sons são uma alternativa promissora às técnicas piezoeléctricos, como foi recentemente demonstrado no campo da imagiologia optoacoustic. Em aplicações médicas, uma das principais limitações da tecnologia de detecção óptica é a sua susceptibilidade a condições ambientais, por exemplo, mudanças de pressão e temperatura, o que pode saturar a detecção. Além disso, o ambiente clínico, muitas vezes impõe limites rigorosos sobre o tamanho ea robustez do sensor. Neste trabalho, a combinação de interferometria de pulso e de detecção óptica à base de fibras é demonstrada para a detecção de ultra-sons. Interferometria de impulsos permite que o desempenho robusto do sistema de leitura, na presença de variações rápidas nas condições ambientais, ao passo que o uso de tecnologia de tudo fibra leva a um elemento sensor flexível mecanicamente compatível com altamente exigentes aplicações médicas, tais como a imagem intravascular. A fim de conseguir um curto comprimento do sensor, umafibra de fase pi deslocado Bragg é utilizado, o qual actua como um ressonador prendendo luz ao longo de um comprimento útil de 350 m. Para permitir que a largura de banda alta, o sensor é utilizado para a detecção de costado de ultra-som, que é altamente benéfica em geometrias de imagiologia, tais como imagiologia circunferenciais intravascular. Uma estrutura de imagem optoacoustic é utilizado para determinar a resposta do sensor às fontes pontuais acústicos em diferentes posições.

Introduction

Detectores de ultra-sons desempenham um papel chave em muitas aplicações de imagiologia. Convencionalmente, o ultra-som é detectada por transdutores piezelétricos, que transformam ondas de pressão em sinais de tensão ^1. Na imagem optoacoustic, ultra-som é gerado através de um processo de expansão térmica, iluminando o objeto com alta potência de luz modulada ^2-6. Apesar de transdutores piezoelétricos são o método de escolha em aplicações optoacoustic, seu uso muitas vezes dificulta a miniaturização principalmente porque transdutores piezoelétricos miniaturizados são frequentemente caracterizados por baixa sensibilidade. Além disso, como transdutores piezoelétricos são opticamente opaco, eles podem interferir seriamente com a entrega de luz para o objeto fotografado, limita as possibilidades de configurações de imagem utilizáveis. Luz que é back-dispersa do objeto para o transdutor pode também limitar a detecção adequada de ultra-som e complicar o projeto do sistema de imagem devido a parasit induzido opticamenteic sinaliza no transdutor ^7.

Detectores ópticos de ultra-som foram reconhecidos como uma possível alternativa para transdutores piezoelétricos que oferece muitos benefícios em cenários de imagem optoacoustic ^8-12: Muitas vezes são transparentes e podem ser miniaturizados geralmente sem perda de sensibilidade. O princípio de funcionamento dos detectores ópticos é a detecção interferométrico da deformação minuto criada no suporte óptico devido à presença de ultra-sons. Muitas vezes, os ressoadores ópticos são utilizados para aumentar a sensibilidade de detecção por captura de luz no meio perturbado por períodos prolongados, aumentando assim o efeito de deformação sobre a fase do sinal óptico. Nesses casos, esquemas de detecção ópticos são baseados em variações de monitoramento no comprimento de onda de ressonância, que se relacionam diretamente com estruturar deformações no ressonador. Mais comumente, onda contínua estreita largura de linha (CW) técnicas são usadas em que um laser CW está sintonizado com the comprimento de onda de ressonância. Pequenas mudanças no comprimento de onda de ressonância alterar a posição relativa do comprimento de onda do laser de dentro da ressonância, causando, assim, as variações na intensidade da transmissão / reflectida a luz do laser, o qual pode ser facilmente monitorizado. No entanto, se as mudanças de ressonância são muito fortes, por exemplo, devido a grandes variações de pressão, temperatura, ou vibrações, a ressonância pode mudar completamente longe de comprimento de onda do laser, efetivamente saturar o detector ^13.

Pulso de interferometria ¹⁴ oferece uma solução para a limitação da saturação de sinal e permite a detecção de ultra-sons sob condições ambientais voláteis. Em contraste com a estreitar-linewidth esquemas CW, pulso interferometria emprega uma fonte de pulso de banda larga para iluminar o ressonador. Neste caso, o ressoador funciona como um filtro de banda de passagem, transmitindo apenas os comprimentos de onda que correspondem à sua frequência de ressonância, ao passo que a ressonância desloca umre detectada através da medição das variações de comprimento de onda do sinal óptico de saída do ressonador, por exemplo, utilizando um interferómetro Mach-Zehnder bloqueado para quadratura ^14,15. Um circuito de reset automático é usado para restaurar imediatamente ponto de trabalho do interferômetro no caso de perda devido à variação extrema em condições ambientais. Devido à largura de banda relativamente larga da fonte, o comprimento de onda de ressonância se mantém dentro da faixa iluminada, mesmo sob fortes perturbações, permitindo a operação do detector estável, mesmo em condições ambientais desfavoráveis. O uso de uma fonte coerente para interrogatório, pulsos ópticos ou seja, facilita a detecção de baixo ruído.

O sistema de interferometria de impulsos correspondente usada nas nossas experiências é mostrado na Figura 1. O laser de impulsos usado para interrogação produziu 90 pulsos FSEC uma taxa de repetição de 100 MHz com a potência de saída de 60 mW e largura espectral de mais de 100nm. O filtro óptico tinha uma largura espectral FWHM de aproximadamente 0,4 nm e foi sintonizado na freqüência da ressonância. Seguindo o filtro, um amplificador óptico foi utilizado para compensar a perda significativa na filtragem. Filtragem adicional foi aplicado após a fase de amplificação para reduzir a emissão espontânea amplificada a partir do amplificador. O ressonador utilizado em nossos experimentos é um deslocou-fase pi rede de Bragg (π-FBG) ^8, fabricado pela Teraxion Inc. Particularmente para a aplicação médica de sensoriamento ultra-som, π-FBGs têm a vantagem de ser de todos os componentes de fibra, e, portanto, robusto e pequenas. Figura 2 mostra uma comparação entre as dimensões da fibra óptica utilizada neste trabalho e uma de 15 MHz de ultra-som intravascular miniaturizado (IVUS) transdutor piezoeléctrico. Algumas abordagens de detecção baseados em ressonância alternativos, tais como ressonadores micro-anel fabricado em guias de ondas planares, requerem acoplamento de fibras no componente deentrada e saída, ou levando a dispositivos mais frágeis ou dificultando a miniaturização. Em contraste, π-GBFs são em fibra de componentes, e não necessitam de acoplamento de fibra adicional. A ressonância em π-GBFs é criado pela mudança de fase pi no seu centro; luz é preso em torno do desvio de fase pi sobre a porção da fibra que é consideravelmente mais curto do que o comprimento da própria grade. Nas nossas experiências, o π-FBG tinha um comprimento de 4 mm e um coeficiente de acoplamento de κ igual a 2 mm ^-1 e sua sensibilidade foi distribuída de maneira não uniforme ao longo do seu comprimento, com a sensibilidade exponencialmente decrescente a partir do centro da grelha com uma taxa de κ . A largura total a metade do máximo (FWHM) de distribuição de sensibilidade (DP) era de aproximadamente 350 um. A largura de ressonância da grade é determinada por ambos o seu comprimento e o seu coeficiente de acoplamento de acordo com a seguinte equação:

<img alt="Equação 1" fo:content-width="1.5in" src= "Files/ftp_upload/50847/50847eq1.jpg /" width = "150" /> (1)
onde λ é o comprimento de onda de ressonância e n _ef é o índice de refracção efectivo do modo guiado na fibra ^8.

Para avaliar se o detector de π-FBG é apropriada para aplicações de imagem, a sua resposta espacialmente dependente precisa ser medido ao longo de uma faixa de freqüência de largura. No entanto, esta tarefa é extremamente difícil quando são utilizadas técnicas acústicas convencionais. Nós, portanto, empregar um método optoacoustic para detector de ultra-som caracterização ¹⁶ em que uma esfera microscópica escura embutido no agar transparente serve como uma fonte pontual optoacoustic. Na nossa experiência, a esfera microscópica tem um diâmetro de aproximadamente 100 mm e é iluminado com alto poder de nanossegundos impulsos ópticos com uma taxa de repetição de 10 Hz, a duração do pulso de cerca de 8 ns, e potência média de 200 mW. A energia óptica depositado na esf microscópicaeres gera sinais de ultra-sons de banda larga devido ao efeito optoacoustic. O detector de π-FBG é traduzido relativamente à esfera microscópica para obter a sua resposta acústica espacialmente dependente. Figura 3 mostra uma ilustração da experiência optoacoustic. Geralmente, esta técnica pode ser utilizada para caracterizar diferentes tipos de detectores de ultra-sons.

Protocol

1. Optoacoustic Caracterização do detector π-FBG Preparação de uma esfera microscópica suspensas em agar: Mistura em pó de ágar (1,3% em peso) com água destilada num copo de vidro. Use uma placa quente dispositivo magnético-agitador para aquecer a solução até à temperatura de ebulição estreita e dissolve-se o pó de agar, até a solução se tornar límpida e livre de bolhas de ar. Alternativamente, a solução de agar podem ser aquecido utilizando um forno de microondas convencional,…

Representative Results

As Figuras 4a e 4b mostram, respectivamente, os sinais e os seus espectros correspondente da esfera microscópica, a uma distância de 1 mm a partir da fibra para três deslocamentos do centro do π-FBG. Os deslocamentos são indicados na direcção z, conforme ilustrado na Figura 3. Claramente, a sensibilidade do detector óptico de ultra-som de alta frequência (f> 6 MHz) é anisotrópica e é mais elevado quando o centro do π-FBG é directamente acima da esfera m…

Discussion

Em conclusão, um novo método para a detecção óptica de ultra-som é introduzida, que se baseia numa combinação de um π-FBG e pulso interferometria. A técnica é especialmente adequado para aplicações de imagem optoacoustic devido à transparência do elemento sensor, que permite padrões de iluminação objeto quase arbitrárias. Em contraste, detectores de ultra-som piezoelétrico com base padrão são opacas e, assim, bloquear alguns dos caminhos ópticos ao objeto fotografado, levando a configurações de …

Materials

π-FBG	Teraxion Inc.		Custom made device
microscopic sphere	Cospheric LLC	BKPMS 90-106um- 10g	100 µm polyethylene microsphere
Femto-second pulse laser used for interrogation	Menlo Systems GmbH	T-Light Femtosecond Laser
Optical filter	Optoplex Corporation	2-Port Optical Tunable Filter (50 GHz)
Optical amplifier	Amonics	AEDFA-PM-PA-35-B-FC	Benchtop 35dB Gain Pre Amp Polarization Maintaining EDFA
50/50 coupler	OZ-Optics	FUSED-22-1550-8/125-50/50-3S3S3S3S-3-0.5-PM	Fused 2×2 fiber splitter with 0.5 meter long, 3mm OD PVC jacketed 1550nm 8/125μ PM fiber pigtails, 50/50 split ratio in the slow axes of PM fibers and with super FC/PC connectors on all ports.
Fiber holder	Thorlabs	T711/M-250	Metric, Post-Mountable Fiber Clamp, 250 µm
Agar for microbiology	Sigma Aldrich	05039-500G
Nano-second pulse laser used for generating the optoacoustic signals	Opotek	VIBRANT Arrow 532 type I
Graphite rod	Faber-Castell	120700	Faber-Castell Pencil Leads – 0.7 mm