يمكن استخدام نظرية المجال البلوري لتمثيل معقّدات الفلزات الانتقالية رباعية السطوح،ومربعةالمستوى،بصورة مماثلة لتطبيق تلك النظرية في المعقّدات ثمانية السطوح. على سبيل المثال،لتمثيل الأيون رباعي السطوح تتراكلورونيكلت(III)تُستبدل كل ربيطة كلوريد بنقطة ذات شحنة سالبة،مما يتسبب بمجال بلوري رباعي السطوح. نتيجة تأثير هذا المجال،تكون طاقة مدارات dxy،و dyz،و dxz أعلى من طاقة مدارات dx²،و dy²،و dz².يُعزى هذا إلى التفاعل الأقوى بين المجال البلوري رباعي السطوح وبين مدارات dxy،و dyz،و dxz. تمتلك المدارات ذات الطاقة الأعلى،تناظر t2،ويُشار إليها بمجموعة t2،بينما تمتلك المدارات ذات الطاقة الأدنى تناظر e،وتشكل مجموعة e. مقارنة بانقسام مدارات d في المعقّدات ثمانيةالسطوح،تكون الطاقات النسبية في مدارات المعقّدات رباعيةالسطوح مقلوبة،وتكون طاقة تقسيم المجال البلوري،أو دلتا tet أقل.في المعقّدات مربعة المستوي،مثل أيون تتراسيانونيكيليت(II)تقع جميع الربيطات في المستوى xy. في هذا المثال،نحصل على مجال بلوري باستبدال ربيطات السيانيد بنقاط ذات شحنات سالبة. تحت تأثير هذا المجال،تنقسم مدارات d في الأيون الفلزي إلى أربع مستويات مختلفة من الطاقة.مدار dx²-y² هنا هو الأعلى من حيث الطاقة،وفيه دوائر متجهة صوب شحنات الربيطة مباشرة. يأتي مدار dxy في الترتيب الثاني،من حيث الطاقة،بوجود دوائر في نفس مستوى شحنات الربيطة. مدار dz² يمتلك كمية أقل من الطاقة،ويُعزى ذلك إلى تداخل صغير بين مدار dz² والمجال البلوري في مستوى xy.مجموعة المدارات الأقل من حيث الطاقة dxz و dyz،يحدث فيها تفاعل ضئيل نسبيًا مع المجال البلوري. تُعرّف طاقة تقسيم المجال البلوري في المعقّدات مربعة المستوى،أو دلتا sp على أنها فرق الطاقة بين المدار ذو الطاقة الأعلى،dx²-y²،وبين المدارات ذوات الطاقة الأدنى،dyz و dxz. بافتراض،وجود الأيون الفلزي ذاته وجزيئات الربيطة ذاتها في كل المعقّدات،تكون نسبة tetΔ،و spΔ،و octΔ تساوي 0.44،1.7،1.