Summary

קביעת מגבלות על שימוש במודלים פשוטה סימטריית

Published: November 15, 2013
doi:

Summary

מסמך זה מדגים פרוטוקול ללשכתב את גבולות מודל פשוטים ניסיוניים לגבולות שמרניים ואגרסיביים במודל פיסיקה חדש שרירותי. ניתן לשכתב תוצאות ניסוי ה-LHC זמינות לציבור באופן זה לגבולות כמעט על כל מודל פיסיקה חדש עם חתימה כמו סופר סימטריה.

Abstract

גבולות ניסיוניים בסופר סימטריה ותאוריות דומות שקשה להגדיר בגלל המרחב העצום זמין פרמטר וקשה להכליל בגלל המורכבות של נקודות בודדות. לכן, מודלים הפנומנולוגית יותר, פשוטים יותר הופכים פופולריים להצבת גבולות ניסיוניים, כפי שיש להם פרשנויות פיזיות ברורות יותר. השימוש במגבלות מודל פשוטים הבאות כדי להגדיר מגבלה אמיתית על תיאורית בטון לא, לעומת זאת, כבר הוכיחו. מאמר זה recasts מגבלות מודל פשוטות למגבלות על מודל סופר סימטריה מסוים ושלם, כבידה מינימאלית. גבולות שהושגו תחת הנחות פיזיות שונות הם דומים לאלה המיוצרים על ידי חיפושים בבימויו. מרשם ניתן לחישוב גבולות שמרניים ואגרסיביים על תאוריות נוספות. שימוש בטבלאות קבלה ויעילות יחד עם המספרים הצפויים והנצפים של אירועים באזורים שונים אות, ניתן לבנות מחדש את תוצאות ניסוי ה-LHC בma זהnner כמעט לכל מסגרת תיאורטית, כוללים תאוריות nonsupersymmetric עם חתימות כמו סופר סימטריה.

Introduction

אחת הסיומות המבטיחות ביותר של המודל הסטנדרטי, סופר הסימטריה (סוזי) 1-14, הוא המוקד המרכזי של חיפושים רבים על ידי ניסויי ה-LHC ב-CERN. נתונים שנאספו בשנת 2011 כבר מספיק כדי לדחוף את הגבולות של פיסיקה החדשה מעבר לאלו של כל מאיץ קודם 15-22. נתונים חדשים מגיעים וההכללות נדחפות עדיין רחוק יותר, זה יהיה יותר ויותר חשוב לתקשורת לקהילת הפיזיקה מה אזורים של מרחב הפרמטרים הסימטרי הנרחב הורחק בצורה ברורה. גבולות הנוכחיים נקבעים בדרך כלל על מטוסים דו ממדים מוגבלים, אשר לעתים קרובות אינו מייצגים את מרחב פרמטרים המגוון זמין סוזי וקשה להבנה כמגבלות על המונים פיזיים או שברים הסתעפות. קבוצה גדולה של דגמים פשוטים 23, 24 הוצעו לסיוע בהבנה של מגבלות אלה, ושניהם ATLAS ו-CMS סיפקו תוצאות הרחקה לכמה מן המודלים האלה 15-20.

מסמך זה מדגים את היישום של מודל הכללות פשוטות אלה למודל פיסיקה חדש מלא באמצעות הדוגמא של כבידה המינימלית (MSUGRA, הידוע גם CMSSM) 25-30. מודל זה נבחר כדי להשוות את המגבלות שנקבעו תוך שימוש במודלים פשוטים יותר לאלה שפורסמו באופן עצמאי על ידי הניסויים. ההליך הוא כללי מספיק כדי להיות להארכה לכל מודל פיסיקה חדש (NPM). כמו זה מייצג את הניסיון הראשון "לסגור את הלולאה" ולהגדיר מגבלות על סוזי באמצעות מודלים מפושטים, מספר ההנחות לגבי תחולת מגבלות על מודלים מופשטים בפרט נחקר, וכתוצאה ממתכונים לקביעת מגבלות שמרניות ואגרסיביות על תאוריות שיש לי לא נבדק על ידי ניסויי ה-LHC.

לקביעת גבול בNPM, שלוש פעולות נפרדות נדרשות. ראשית, NPM חייב להיות מפורק לחתיכות המרכיבות אותה, מפריד את produ השוניםמצבי ction ומצבי ריקבון לכל החלקיקים החדשים במודל. שנית, קבוצה של מודלים פשוטים יש לבחור לשחזר את קינמטיקה וטופולוגיות אירוע רלוונטיות בNPM. שלישית, המגבלות הזמינות בדגמים פשוטים אלה חייבים להיות משולבים כדי לייצר מגבלות על NPM. שלושת הליכים אלה מתוארים בפרוטוקול. כמה קירובים נוספים ניתנים גם שעשויה להרחיב את תחולתם של דגמים פשוטים יותר שכבר זמינים למגוון רחב יותר של טופולוגיות אירוע.

NPM מלא כרוך בדרך כלל מצבי ייצור רבים ורבים דועך הבא אפשרי. הפירוק של מודלים פיסיקה החדשים למרכיביהם והיישום של מגבלות מודל מופשטים לרכיבים אלה מאפשר הבנייה של הדרה להגביל באופן ישיר. לכל אזור אות, המגבלה השמרנית ביותר ניתן להגדיר באמצעות P שבריר ייצור (a, b) (שבו, ב מייצג את ספא מודל הפשוטמצב ייצור סעיף מלחמה) של אירועים זהים למודל פשוט אני ושבריר ההסתעפות לsparticles הופק לריקבון באופן שתואר על ידי † המודל הפשוט, BR → i x BR B → i. המספר הצפוי של אירועים באזור אות נתון מטופולוגיות פשוטות אלה אז יכול להיות כפי שנכתב

משוואת 1
שבו הסכום הוא מעל מודלים מפושטים, טוט σ הוא החתך הכולל של נקודת NPM, int L הוא הזוהר המשולב בשימוש בחיפוש, וAE, B → היא i הקבלה זמני יעילות לאירועי מודל הפשוט ב אזור אות נשקלים. מספר זה יכול להיות בהשוואה לגבול העליון ברמת ביטחון של 95% הצפויים במספר אירועים לא פיסיקה החדשהo בחר את אזור החיפוש האופטימלי. המודל אז ניתן לשלול אם N הוא גדול יותר מהמספר שנצפה אירועי פיסיקה חדשים נכללו ברמת ביטחון 95%. הכללות באזורי nonoverlapping עשויות להיות משולבות אם מידע על המתאמים של חוסר הוודאות שלהם זמין. אם מידע זה אינו זמין, באזור הטוב ביותר האות או הניתוח המספק את המגבלה הצפויה הטוב ביותר ניתן להשתמש כדי לנסות להוציא את המודל.

על מנת לבנות גבולות בטון בשיטה זו, לדגמים פשוטים שונים חייב להיות זמין על ידי ניסויי ה-LHC. CMS והאטלס שניהם פרסמו את נתונים עם למספר דגמים, וכמה מהדמויות זמינים באתר HepData יום 31. על מנת להדגים את הערך של פרסום כל השולחנות כאלה, אנחנו מרגישים שזה חשוב לספק גבולות בטון שדומים לאלה שפורסמו כבר. לכן אנחנו משתמשים (וdescribדואר בפרוטוקול כצעד אופציונלי) סימולציה גלאי מהירות לחקות את ההשפעה של האטלס או גלאי CMS. נגזר מהסימולציה די טובה (PGS) 32 הוא בהשוואה לזו שפורסמה על ידי אטלס ברשת מודל פשוטה באיור 1. תוצאות אלו הן מספיק קרובים אחד לשני (בתוך בערך 25%) ש, ולא לחכות לכל התוצאות תהיה ציבוריות, תוצאות לרשתות שנותרו נגזרות באמצעות PGS ולהשתמש ישירות בשארית נייר זה. ככל שמספר תוצאות מודל פשוט זמינות לציבור גדל, הצורך בקירובים כאלה צריכים להיות מופחתים באופן משמעותי.

שתי הנחות שמרניות לאפשר הכללת מספר רבה יותר של מצבי ייצור וריקבון בגבול. הראשון הוא שלייצור קשור הניסיוני הוא לפחות גבוה ככל לרעה של שני מצבי הייצור. עבורחיפושים כלול, זה בדרך כלל הנחה טובה. המספר המינימאלי הצפוי של אירועים יהיה אז

משוואה 2
שבו הסכום הראשון רץ על כל מצבי הייצור, ורק אלה שבהם A ו-B הם אלה חלקיקים בדיוק מהמודל הפשוט כלולים במשוואת 1. בדומה לכך, ניתן להניח לדועך עם רגליים שונות כדי להיות לפחות גבוה ככל לרעה של שתי רגליים. כלומר,

משוואה 3
שם דיאגרמות עם דועך שונה בכל צד יש עכשיו כבר כלולה.

שתי הנחות נוספות תאפשר ההגדרה של strגבולות icter. אפשר להניח כי הניסיוני לכל מצבי הייצור בתאוריה דומה לAε הממוצע למצבי הייצור המכוסים בדגמים פשוטים יותר. במקרה זה, המספר הצפוי של אירועים יכול במקום להיות כפי שנכתב

משוואה 4
שבו הסכומים שניהם על רק אלה מצבי הייצור מכוסים על ידי מודלים פשוטים. אפשר עוד להניח שAε לכל מצבי הריקבון בתאוריה דומה לAε הממוצע עבור אלה אירועים המשותפים לטופולוגיות מודל פשוטות. ואז המספר הצפוי של אירועים יכול להיות כפי שנכתב:

משוואה 5
איפה האגאבסכומים המנוהלים רק על המודלים המופשטים. באופן ברור, את מגבלת MSUGRA האגרסיבית ביותר מסופקת תחת הנחה זו, וגבול שנקבע באופן זה סיכונים בטענה הדרה לאזורים שלא הייתי, למעשה, להיות שלילי ברמת ביטחון 95% על ידי חיפוש ייעודי. למרות הדיוק של שני קירובים אלה עשוי להיות חשוד, אם קינמטיקה האירוע הכוללת של המודלים פשוטים להשוות לטובה לנקודת מרחב פרמטרי סוזי שלמה, הם לא יכולים להיות בלתי סבירים.

† כמה דגמים פשוטים המשמשים כעת ב-LHC כוללים ייצור קשור. אמנם לא באופן מפורש שנדון כאן, המשוואות ניתן להאריך חסרות חשיבות כדי לאפשר למקרה זה.

Protocol

1. דקונסטרוקציה מודל ליצור אירועי התנגשות פרוטון פרוטון כיסוי מטוס במרחב הפרמטרים של NPM. ניתן להשתמש בכל מחולל אירוע תצורה שכוללת מקלחת פרטון ומודל hadronization. במקרה של MSUGRA למשל, את הספקטרום ההמוני נוצרים באמצעות Isasugra 3…

Representative Results

לאחר שיישם את שלב פירוק המודל לנקודה במרחב הפרמטרים של MSUGRA, פירוט הפלט ניתן דמיינו הטוב ביותר על ידי ספירה עד מצבי ייצור וריקבון השונים לכל אירוע שנוצר והתוויית שיעורי הייצור המתאים והסתעפות שברים פי תדרים יחסית. השברים ההסתעפות למצבי ייצור וריקבון השונים לנקודות MSU…

Discussion

היישום של מגבלות מודל פשוטות כדי לייצר קווי המתאר הדרה במודל פיסיקה חדש מלא הודגם. למרות המורכבות, לכאורה, של נקודות מרחב פרמטרי MSUGRA, ניתן לשחזר היטב קינמטיקה על ידי שילוב של מספר קטן בלבד של דגמים פשוטים יותר. הסכם kinematic הוא השתפר עוד יותר כאשר מסתכלים בתוך אזור אות מס…

Disclosures

The authors have nothing to disclose.

Acknowledgements

המחברים מבקשים להודות לג'יי וואקר לדיון משמעותי של דגמים פשוטים יותר ואת החסרונות פוטנציאליים. תודה רבות גם למקס Baak ועד Eifert לביקורת ועידוד בכל פעם שהיה צורך קונסטרוקטיבי. הודות לתכנית הקיץ לסטודנטים CERN לביצוע שיתוף פעולה זה אפשרי.

References

  1. Miyazawa, H. Baryon Number Changing Currents. Prog. Theor. Phys. 36, 1266-1276 (1966).
  2. Ramond, P. Dual Theory for Free Fermions. Phys. Rev. D. 3, 2415-2418 (1971).
  3. Gol’fand, Y. A., Likhtman, E. P. Extension of the Algebra of Poincare Group Generators and Violation of P invariance. JETP Lett. 13, 323-326 (1971).
  4. Neveu, A., Schwarz, J. H. Factorizable dual model of pions. Nucl. Phys. B. 31, 86-112 (1971).
  5. Gervais, J. L., Sakita, B. Field theory interpretation of supergauges in dual models. Nucl. Phys. B. 34, 632-639 (1971).
  6. Neveu, A., Schwarz, J. H. Quark Model of Dual Pions. Phys. Rev. D. 4, 1109-1111 (1971).
  7. Volkov, D. V., Akulov, V. P. Is the neutrino a goldstone particle. Phys. Lett. B. 46, 109-110 (1973).
  8. Wess, J., Zumino, B. A lagrangian model invariant under supergauge transformations. Phys. Lett. B. 49, 52-54 (1974).
  9. Wess, J., Zumino, B. Supergauge transformations in four dimensions. Nucl. Phys. B. 70, 39-50 (1974).
  10. Fayet, P. Supersymmetry and Weak, Electromagnetic and Strong Interactions. Phys. Lett. B. 64, 159-162 (1976).
  11. Fayet, P. Spontaneously Broken Supersymmetric Theories of Weak, Electromagnetic and Strong Interactions. Phys. Lett. B. 69, 489-494 (1977).
  12. Farrar, G. R., Fayet, P. Phenomenology of the Production, Decay, and Detection of New Hadronic States Associated with Supersymmetry. Phys. Lett. B. 76, 575-579 (1978).
  13. Fayet, P. Relations Between the Masses of the Superpartners of Leptons and Quarks, the Goldstino Couplings and the Neutral Currents. Phys. Lett. B. 84, 416-420 (1979).
  14. Dimopoulos, S., Georgi, H. Softly Broken Supersymmetry and SU(5. Nucl. Phys. B. 193, 150-162 (1981).
  15. The ATLAS Collaboration. Search for squarks and gluinos with the ATLAS detector in final states with jets and missing transverse momentum using 4.7 fb-1 of √s = 7TeV proton-proton collisions. Phys. Rev. D. , .
  16. The ATLAS Collaboration. Search for squarks and gluinos using final states with jets and missing transverse momentum with the ATLAS detector in √s = 7TeV proton-proton collisions. Phys. Lett. B. 710, 67-85 (2012).
  17. The ATLAS Collaboration. Further search for supersymmetry at √s=7 TeV in final states with jets, missing transverse momentum and isolated leptons with the ATLAS detector. Phys. Rev. D. , .
  18. The CMS Collaboration. Search for new physics in the multijet and missing transverse momentum final state in proton-proton collisions at sqrt(s) = 7 TeV. Phys. Rev. Lett. 109, 171803 (2012).
  19. The CMS Collaboration. Search for supersymmetry in pp collisions at √s=7 TeV in events with a single lepton, jets, and missing transverse momentum. J. High Energy Phys. 08, 165 (2011).
  20. The CMS Collaboration. Search for supersymmetry in events with b-quark jets and missing transverse energy in pp collisions at 7 TeV. Phys. Rev. D. 86, 072010 (2012).
  21. The CMS Collaboration. 2012 Report No.: CMS-PAS-SUS-11-016. Interpretation of Searches for Supersymmetry. , (2012).
  22. The CMS Collaboration. Search for new physics in events with opposite-sign leptons, jets, and missing transverse energy in pp collisions at sqrt(s = 7 TeV. Phys. Lett. B. 718, 815 (2012).
  23. Alves, D., et al. Where the Sidewalk Ends: Jets and Missing Energy Search Strategies for the 7 TeV LHC. JHEP. 1110, 012 (2011).
  24. Alves, D., et al. Simplified Models for LHC New Physics Searches. J. Phys. G.: Nucl. Part. Phys. 39, 105005 (2012).
  25. Chamseddine, A. H., et al. Locally Supersymmetric Grand Unification. Phys. Rev. Lett. 49, 970-974 (1982).
  26. Barbieri, R., et al. Gauge models with spontaneously broken local supersymmetry. Phys. Lett. B. 119, 343-347 .
  27. Ibanez, L. E. Locally supersymmetric SU(5) grand unification. Phys. Lett. B. 118, 73 (1982).
  28. Hall, L. J., et al. Supergravity as the messenger of supersymmetry breaking. Phys. Rev. D. 27, 2359-2378 (1983).
  29. Ohta, N. Grand Unified Theories Based on Local Supersymmetry. PTP. 70, 542-549 (1983).
  30. Chung, D. J. H., et al. The soft supersymmetry-breaking Lagrangian: theory and applications. J. Phys. Rept. 407, 1-203 (2005).
  31. Alwall, J. MadGraph 5: Going Beyond. JHEP. 1106, 128 (2011).
  32. Pumplin, J. New Generation of Parton Distributions with Uncertainties from Global QCD Analysis. JHEP. 0207, 012 (2002).
  33. Sjöstrand, T., Mrenna, S., Skands, P. Pythia 6.4 Physics and Manual. JHEP. 05, 026 (2006).
  34. . PhysicsResultsSUS < CMSPublic < TWiki [Internet] Available from: https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/CMSPublic/PhysicsResultsSUS
  35. . SupersymmetryPublicResults < AtlasPublic < TWiki [Internet] Available from: https://twiki.cern.ch/twiki/bin/view/AtlasPublic/SupersymmetryPublicResults (2013)
  36. Collaboration, D. 0. Search for Squarks and Gluinos in pp̄ collisions at √s=1.8TeV. Phys. Rev. Lett. 75, 618-623 (1995).
  37. Collaboration, C. D. F. Search for Gluinos and Scalar Quarks in pp̄ collisions at √s=1.8TeV using the Missing Energy plus Multijets Signature. Phys. Rev. Lett. 88, 041801 (2002).
  38. Collaboration, C. D. F. Inclusive Search for Squark and Gluino Production in pp̄ Collisions at√s=1.96TeV. Phys. Rev. Lett. 102, 121801 (2009).
  39. Collaboration, D. 0. Search for squarks and gluinos in events with jets and missing transverse energy using 2.1fb-1 of pp̄ collision data at √s=1.96TeV. Phys. Lett. B. 660, 449-457 (2008).
  40. Collaboration, D. E. L. P. H. I. Searches for supersymmetric particles in e+e-collisions up to 208 GeV and interpretation of the results within the MSSM. Eur. Phys. J. C. 31, 421-479 (2003).
  41. Collaboration, L. 3. Search for Scalar Leptons and Scalar Quarks at LEP. Phys. Lett. B. 580, 37-49 (2004).
  42. Collaboration, A. T. L. A. S. Search for squarks and gluinos using final states with jets and missing transverse momentum with the ATLAS detector in √s=7TeV proton-proton collisions. Phys. Lett. B. 701, 186-203 (2011).

Play Video

Cite This Article
Gütschow, C., Marshall, Z. Setting Limits on Supersymmetry Using Simplified Models. J. Vis. Exp. (81), e50419, doi:10.3791/50419 (2013).

View Video