To ulike metoder for å karakterisere den begynnende partikkel bevegelsen av en eneste perle som en funksjon av sediment seng geometrien fra laminær til turbulente flyt presenteres.
To forskjellige eksperimentelle metoder for å bestemme terskelen partikkel bevegelse som en funksjon av geometriske egenskapene til sengen fra laminær å turbulente strømningsforhold presenteres. For dette formålet, er begynnende bevegelsen av en eneste perle studert på vanlig underlag som består av en monolayer av faste kuler av samme størrelse som arrangeres jevnlig i trekantet og kvadratiske symmetrier. Terskelen er preget av kritiske skjold nummeret. Kriteriet for utbruddet av bevegelse er definert som forskyvning fra opprinnelige likevekt stillingen til naboøya en. Forskyvning og modus for bevegelse identifiseres med en tenkelig system. Laminær strømning er indusert ved hjelp av en roterende rheometer med en parallell diskkonfigurasjon. Skjær Reynolds nummeret forblir under 1. Turbulente flyten er indusert i en lav hastighet vindtunnel med åpne jet test delen. Lufthastighet reguleres med en frekvens omformer på viften blåser. Hastighet profilen måles med en varm ledningen sonde koblet til en varm film optimalt. Skjær Reynolds antallet varierer mellom 40 og 150. Logaritmisk hastighet loven og endrede veggen loven presentert av Rotta brukes til å antyde skjær hastigheten fra eksperimentelle data. Sistnevnte er spesielt når mobil perle delvis eksponeres for turbulente flyten i såkalte hydraulisk overgangsreglene flyt regimet. Skjær stress er anslått til utbruddet av bevegelse. Noen veiledende resultater viser sterk virkningen av Friksjonsvinkel og eksponering av perlen å skråstille flyt er representert i begge regimer.
Begynnende partikkel bevegelse oppdages i en rekke industrielle og naturlige prosesser. Miljømessige eksempler den første prosessen med sediment transport i elv og hav, seng erosjon eller dune formasjon blant andre 1,2,3. Pneumatiske formidle4, fjerning av miljøgifter eller rengjøring flater5,6 er typisk industrielle applikasjoner med utbruddet av partikkel bevegelse.
På grunn av det brede utvalget av programmer, er utbruddet av partikkel bevegelse grundig studert over et århundre, for det meste under turbulent forhold7,8,9,10,11, 12,13,14,15. Mange eksperimentelle tilnærminger er brukt for å bestemme terskelen for utbruddet av bevegelse. Studiene inkluderer parametere som partikkel Reynolds nummer13,16,17,18,19,20, relativ flyt drukningsdatoen 21 , 22 , 23 , 24 eller geometriske faktorer som vinkelen på hvile16,18,25, eksponering til de flyte26,27,28,29, relativ korn protrusion29 eller streamwise seng skråningen30.
Gjeldende data for terskelen inkludert turbulent forhold er bredt spredt12,31 og resultatene synes ofte inkonsekvent24. Dette er hovedsakelig på grunn av den iboende kompleksiteten til kontrollere eller bestemme flytparametrene under turbulent forhold13,14. Dessuten avhengig terskelen for sediment bevegelse sterkt av bevegelse, dvs skyve, bølgende eller løfte17 og kriteriet for å karakterisere den begynnende bevegelsen31. Sistnevnte kan være i en erodible sedimenter seng.
I løpet av det siste tiåret, har eksperimentelle forskere studert begynnende partikkel bevegelse i laminær flyter32,33,34,35,36,37, 38 , 39 , 40 , 41 , 42 , 43 , 44, hvor brede spekteret av lengde skalaer samarbeidsstil sengen er unngått45. I mange praktiske scenarier antyde sedimentering, partiklene er ganske liten og partikkel Reynolds nummer er fortsatt lavere enn ca 546. På den annen side, kan laminær strømmer generere geometriske mønstre som krusninger og sanddyner som turbulente42,47. Similitudes i begge regimer har blitt vist å reflektere analogier den underliggende fysikk47 så viktig innsikt for partikkel transport kan fås fra en bedre kontrollert eksperimentelle systemet48.
I laminær strømning merke Charru et al. at den lokale omorganisering av en detaljert seng av enhetlig størrelse perler, såkalte bed armouring, resulterte i en progressiv økning av terskelen for utbruddet av bevegelse til mettet betingelser ble oppnådd 32. litteratur, viser imidlertid forskjellige terskler for mettet forhold i uregelmessig arrangert sediment senger avhengig av eksperimentelle set-up36,44. Denne spredning kan skyldes problemer med kontrollerende partikkel parametere som papirretning, protrusion nivå og kompakthet av sedimenter.
Hovedmålet med dette manuskriptet er å beskrive i detalj hvordan å karakterisere begynnende bevegelsen av enkelt kuler som en funksjon av geometriske egenskaper for vannrett sediment sengen. For dette formålet bruker vi vanlige geometrier, som består av monolayers av faste perler regelmessig ordnet etter trekantet eller kvadratiske konfigurasjoner. Vanlig underlag lik som vi bruker er funnet i applikasjoner som for mal-montering av partikler i microfluidic analyser49, selvstendig montering av Micro Devices i trange strukturert geometrier50 eller egenverdi partikkel-indusert transport i microchannels51. Enda viktigere, tillater bruker vanlige underlag oss å markere virkningen av lokale geometri og orientering og unngå alle dubiety om rollen av nabolaget.
I laminær strømning observerte vi at kritiske skjold økt med 50% bare avhengig av avstanden mellom substrat kulene og dermed på eksponering for perlen flyt38. Tilsvarende vi fant at kritiske skjold tallet endres av til en faktor på to avhengig av retningen på underlaget flyt retning38. Vi la merke til at immobile naboer bare påvirke utbruddet av mobil perle hvis de var nærmere enn tre partikkel diameter41. Utløst av eksperimentet funnene, har vi nylig presentert en streng analytiske modell som spår kritiske skjold nummeret i snikende flyt grense40. Modellen dekker utbruddet av bevegelse fra svært utsatt for skjulte perler.
Den første delen av dette manuskriptet omhandler beskrivelsen av den eksperimentelle prosedyren brukes i tidligere studier på skjær Reynolds nummer, Re *, lavere enn 1. Laminær strømning er indusert med en roterende rheometer med en parallell konfigurasjon. I denne lave Reynolds tallgrense, partikkelen er ikke ment for å oppleve noen hastighet svingninger20 og samsvarer system den såkalte hydraulisk jevne flyten der partikkelen er neddykket i tyktflytende sublayer.
Når begynnende bevegelse på laminær strømning er opprettet, kan rollen turbulens bli klarere. Motivert av denne ideen, introduserer vi en ny eksperimentelle prosedyren i den andre delen av protokollen. Bruker en Göttingen lav hastighet vindtunnel åpne jet test del, de kritiske skjoldene antallet kan fastslås i et bredt spekter av Re * inkludert hydraulisk overgangsreglene flyten og turbulente regimet. Eksperimentelle resultatene kan gi viktig innsikt om hvordan styrker og dreiemomenter opptre på en partikkel på grunn av den turbulente flyten avhengig av underlaget geometrien. Dessuten, disse resultatene kan brukes som en målestokk for mer avanserte modeller på høy Re * på en lignende måte at tidligere arbeid i laminær strømning er brukt å mate semi probabilistisk modeller52 eller validere siste numeriske modeller53. Vi presentere noen representative eksempler på programmer på Re * spenner fra 40 til 150.
Begynnende kriteriet er etablert som bevegelse av én partikkel fra første likevekt posisjon til neste. Bildebehandling brukes til å bestemme modusen for utbruddet av bevegelse, dvs rullende, skyve, løfte39,41. For dette formålet oppdages rotasjonsvinkelen med mobile kuler som manuelt er merket. Algoritmen spor plasseringen av merkene og sammenligner den med midt i sfæren. En innledende sett av eksperimenter ble gjennomført i både eksperimentelle oppsetninger å avklare at kritiske skjold nummeret forblir uavhengig av endelig størrelse effekten av oppsett og relativ flyt submergence. Eksperimentelle metoder er dermed utformet å utelukke en annen parameter avhengig av kritiske skjold nummeret utover Re og geometriske egenskaper av sediment seng. Re * er variert med væske-partikkel kombinasjoner. Kritisk skjold nummeret er karakterisert som en funksjon av begravelse grad, , definert av Martino et al. 37 som der er Friksjonsvinkel, dvs den kritiske vinkelen på hvilke bevegelse oppstår54, og er eksponering graden, definert som forholdet mellom tverrsnitt område effektivt utsatt for strømmen til totalt tverrsnitt område av mobil perle.
Vi presenterer to ulike eksperimentelle metoder for å karakterisere begynnende partikkel bevegelse som en funksjon av sediment seng geometrien. For dette formålet bruker vi en monolayer med kuler regelmessig ordnet etter en trekantet eller kvadratiske symmetri slik at parameteren geometriske forenkler til en enkelt geometri. I snikende flyt grensen beskriver vi eksperimentelle metoden bruker en roterende rotameter for å indusere laminær skjær flyten i tidligere studier39,<sup class…
The authors have nothing to disclose.
Forfatterne er takknemlig til ukjent dommerne for verdifulle råd og Sukyung Choi, Byeongwoo Ko og Baekkyoung Shin for samarbeid i å sette opp eksperimenter. Dette arbeidet ble støttet av hjernen Busan 21 prosjektet i 2017.
MCR 302 Rotational Rheometer | Antoon Par | Induction of shear laminar flow |
Measuring Plate PP25 | Antoon Par | Induction of shear laminar flow |
Peltier System P-PTD 200 | Antoon Par | Keep temperature of silicon oils constant in the system at laminar flow |
Silicone oils with viscosities of approx. 10 and 100 mPas | Basildon Chemicals | Fluid used to induced the shear in the particles |
Soda-lime glass beads of (405.9 ± 8.7) μm | The Technical Glass Company | Construction of the regular substrates for laminar flow conditions |
Opto Zoom 70 Module 0.3x-2.2x | WEISS IMAGING AND SOLUTIONS GmbH | Imaging system for recording the bead motion in the rheometer |
2 x TV-Tube 1.0x, D=35 mm, L=146.5 mm | WEISS IMAGING AND SOLUTIONS GmbH | Imaging system for recording the bead motion in the rheometer |
UI-1220SE CMOS Camera | IDS Imaging Development Systems GmbH | Imaging system for recording the bead motion in the rheometer |
UI-3590CP CMOS Camera | IDS Imaging Development Systems GmbH | Imaging system for recording the bead motion in the rheometer |
Volpi IntraLED 3 – LED light source | Volpi USA | Imaging system for recording the bead motion in the rheometer |
Active light guide diameter 5mm | Volpi USA | Imaging system for recording the bead motion in the rheometer |
300 Watt Xenon Arc Lamp | Newport Corporation | Imaging system for recording the bead motion in the rheometer |
Wind-tunnel with open jet test section, Göttingen type | Tintschl BioEnergie und Strömungstechnik AG | Induction of turbulent flow |
Glass spheres of (2.00 ± 0.10) mm | Gloches South Korea | Construction of the regular substrates for turbulent flow conditions |
Alumina spheres of (5.00 ± 0.25) mm | Gloches South Korea | Targeted bead for experiments |
CTA Anemometer DISA 55M01 | Disa Elektronik A/S | Measurement of flow velocity in the wind tunnel |
Miniaure Wire Probe Type 55P15 | Dantec Dynamics | Measurement of flow velocity in the wind tunnel |
HMO2022 Digital Oscilloscope, 2 Analogue. Ch., 200MHz | Rohde & Schwarz | Measurement of flow velocity in the wind tunnel |
Phantom Miro eX1 High-speed Camera | Vision Research IncVis | Imaging system for recording the bead motion in the wind-tunnel |
Canon ef 180mm f/3.5 l usm macro lens | Canon | Imaging system for recording the bead motion in the wind-tunnel |
Table LED Lamp | Gloches South Korea | Imaging system for recording the bead motion in the wind-tunnel |